2024年10月22日 · 把q1 和q2 分别从无限远处移至r1 和r2处。 先把q1 从无限远处移至r1处,无需做功。 再把q2 从无限远处移至r2处,此过程需克服q1的电场力做功。
2020年5月29日 · 电容置于导体的 集合因素 和 介质 有关,与导体 是否带电无关。 电容器： 通常是由彼此绝缘相距很近的两导体构成。 1. 平板电容器. 解题步骤： 公式的意义还是要注意的,高斯说的定理还是要记住： 电介质减弱了极版间的电场和电势差,电容变成电介质对应的相对电容率倍。 2. 圆柱形电容. 解题步骤： 3. 球形电容器. 解题步骤： 当时看到" 电容器的连接 "时,我第
2020年5月29日 · 电容器两极板间的场强为匀强电场,大小为： E=frac{U}{d} (***) 其中：E为场强大小；U为两极板间的电压；d为两极板间的距离。
2021年5月5日 · 我们已知电场强度与介电常数成反比,为什么把介质放在一起填充电容,会导致左右两边电场强度相等呢？不妨我们把这个问题描述的再严谨一些,1.不考虑平行板电容器的边缘效应（即真空填充时板间是匀强电场） 2.填充的是两种线性,各项同性电介质。
2015年7月14日 · 串联电容器是串补 装置的重要器件之一, 其技术参数的合理性对 串 补工程的运行可信赖性和经济性具有重要影响, 为 此, 国网公司中南 电力设计院就串联 电容器介质 场强的选择等方面提出了一些问题。
电容公式： 平行板电容器的电容 CC 可以通过以下公式计算： C=ϵAdC=dϵA 其中,ϵϵ 是介质材料的介电常数(真空中为 ϵ0ϵ0 ),AA 是电容器板的面积,dd 是板间距离。
2008年12月22日 · 点电荷所在处介质面上极化电荷与点电荷重合,它们在真空和介质中产生的合场强呈均匀辐射状。 以O''为中心作半径为r的球形高斯面,因为电荷产生电场,因此球面上各点 的量值相等,而 的量值不等。
2008年12月22日 · 13.8 驻极体是一种特殊的电介质,它具有把极化冻结的特性,当驻极体极化后撤去外场,仍保留长期的极化强度。 设有一驻极体制成的无限长薄平板,宽度为,厚度为 （）,其均匀长期极化强度, 为恒量。 （3）求 点处的电位移矢量。 13.9 一均匀带电的薄球壳,半径为,带电量为。 若在壳内距中心 处放置一电量为 的点电荷。 （2）两种情况是否都可以用高斯
2018年3月7日 · 电介质分子中的带电粒子在外电场作用下作微观移动,从而激发附加电场,使总电场改变。 重心模型：认为在分子中, 所有正点荷和所有负点荷分 别集中于两个几何点上,此 点称为正、负电荷的重心 2、电偶极子模型 电偶极子: 由两个相距很近而且电量等值异号的点电荷组成。 采用重心模型后,每个中性分子可看作一个电偶极子。 所谓很近,是指场点与这两个点电荷
电介质在空气中的外电场E1的作用下产生极化现象,并在表面产生极化电荷,极化电荷会激发一个与外电场反向的极化电场,使得电介质中的合场强减小,如图1设电介质中的合场强为E2,则电介质的相对介电常数 ；相对介电常数越大,极化强度越大,电介质的合